Математика Курс лекций по информатике Машиностроительное черчение Решение задач по физике Теоретические основы электротехники Сопротивление материалов История искусства Ядерные реакторы
Теория электромагнитного поля Магнитная индукция Контур с током в неоднородном магнитном поле Магнитное поле в веществе Явление электромагнитной индукции Явление самоиндукции Электромагнитные колебания

Физика курс лекций Теория электромагнитного поля

Магнитное поле движущегося заряда Каждый проводник с током создает в окру­жающем пространстве магнитное поле. Но электрический ток в любом проводнике есть движение заряженных частиц: в металлах — это движение электронов, в электролитах — ионов, в газовом раз­ряде — и ионов, и электронов. Отсюда можно заключить, что всякий движущийся заряд создает вокруг себя магнитное поле

Контур с током в неоднородном магнитном поле

Рассмотрим плоский контур с током в неоднородном магнитном поле (рис. 35). Пусть (для простоты) контур имеет форму окружности. Предположим также, что магнитная индукция увеличивается в положительном направлении оси х, совпадающем с направлением вектора магнитной индукции . Сила Ампера , действующая на элемент контура , перпендикулярна к вектору (рис. 35, а). Так что силы, приложенные к различным элементам контура, образуют симметричный конический «веер» (рис. 35, б, в).

Если магнитный момент контура  ориентирован по полю () (рис. 35, б), то результирующая всех сил  направлена в сторону увеличения густоты линий магнитной индукции, т. е. контур будет втягиваться в область более сильного поля. Втягивание будет тем сильнее, чем больше модуль градиента поля . Докажем это утверждение.

С учетом (2.23) элементарная работа сил поля

.

Следовательно,

. (2.24)

Для контура малых размеров, когда магнитную индукцию в точках плоскости, ограниченной контуром, можно считать одинаковой, согласно (2.21) в случае имеем выражение

 

после подстановки его в (2.24) получаем

,

что и требовалось доказать: сила пропорциональна градиенту магнитной индукции.

В случае, когда магнитный момент контура  ориентирован в направлении, противоположном полю () (рис. 34, в), контур будет выталкиваться в область более слабого поля.

В общем случае неоднородного поля, когда  не перпендикулярен плоскости контура (), на контур с током будут действовать пара сил, стремящихся повернуть контур, и сила, приводящая к его поступательному движению. Величина последней будет зависеть не только от градиента поля, но и от ориентации контура в пространстве.

Когда  зависит только от одной координаты, подстановка (2.21) в (2.24) дает величину силы, обусловливающей поступательное перемещение контура:

. (2.25)

В общем случае неоднородного поля, когда  есть функция всех координат, сила, действующая на контур с током, определяется выражением

. (2.26)

Подставив выражение (2.21) в (2.26), получаем выражение для силы, действующей на малый по размерам контур с током:

. (2.27)

Соотношение (2.27) показывает, что действие магнитного поля на контур с током зависит от магнитной индукции, от свойств контура () и от его ориентации в пространстве ().

 

Работа, совершаемая при перемещении проводника с током в магнитном поле. Магнитный поток

Рассмотрим простейшую замкнутую цепь, изображенную на рис. 36, в которой наряду с источником постоянного тока имеется прямолинейный проводник, который может свободно перемещаться в горизонтальной плоскости. Проводник находится в хорошем электрическом контакте с другими проводниками цепи. Пусть I – сила тока в цепи, магнитное поле однородно, а вектор магнитной индукции  перпендикулярен к плоскости проводящего

контура. Для указанных на рисунке направлений тока и поля на подвижный проводник длиной l будет действовать сила Ампера , направленная вправо вдоль оси OX. Согласно (2.13)

.

Для элементарной работы силы Ампера  справедливо выражение

 (2.28)

где dx – элементарное перемещение подвижного проводника вдоль оси OX, а dS = l dx – площадь, пересекаемая проводником с током при его движении.

Полученный результат (2.28) легко обобщить на случай неоднородного поля и проводника произвольной формы. Для этого нужно разбить проводник на отдельные участки  и сложить элементарные работы, совершаемые при перемещении каждого из них (рис. 37). В пределах малой площадки dS магнитную индукцию B можно считать постоянной. Найдем работу, совершаемую при произвольном бесконечно малом перемещении элемента тока  вдоль оси ОХ (рис. 37). Пусть элемент тока переместился на , где – единичный вектор направления ОХ. При этом сила Ампера совершит работу:

. (2.29)

Осуществив в (2.29) циклическую перестановку сомножителей, получим

. (2.30)

Векторное произведение  равно по модулю площади параллелограмма, построенного на векторах и :

,

т. е. площади, пересекаемой элементом тока при его перемещении. Направление векторного произведения по правилу правого винта совпадает с направлением нормали к площадке dS (рис. 37). Таким образом, (2.30) можно записать в виде

, (2.31)

где  – угол между вектором магнитной индукции  и вектором нормали  к поверхности dS;  – проекция вектора магнитной индукции на направление нормали к поверхности dS.

Полученный результат (2.31) можно представить в более удобном виде, если ввести понятие потока вектора магнитной индукции (магнитного потока) аналогично тому, как вводилось понятие потока вектора напряженности в электростатике [3]. В общем случае неоднородного магнитного поля произвольную поверхность S можно разбить на бесконечно малые элементы dS (рис. 38). Каждый элемент поверхности можно рассматривать как плоскую площадку, а поле в пределах ее – как однородное. Пусть – единичный вектор нормали к площадке dS. Для потока вектора магнитной индукции через элемент поверхности dS справедливо выражение

d,

а для потока через всю рассматриваемую поверхность –

.

Заметим, что поток вектора  –величина алгебраическая, знак которой зависит от знака проекции , который, в свою очередь, зависит от выбора направления нормали . Принято связывать направление нормали с направлением тока в проводящем контуре правилом правого винта (подразд. 1.1).

Введение понятия потока позволяет переписать выражение (2.31) для элементарной работы в виде

. (2.32)

Если контур с постоянным током совершает конечное перемещение, то

, (2.33)

где и  – потоки магнитной индукции, сцепленные с контуром в начале и в конце его перемещения соответственно.

Если контур состоит из N последовательно соединенных одинаковых витков, то вводится величина

,

которая называется потокосцеплением или полным потоком магнитной индукции. В этом случае выражение (2.33) для работы, совершаемой силами магнитного поля по перемещению контура с током, имеет вид

. (2.34)

В заключение отметим, что работа силы Ампера во всех рассмотренных выше случаях совершается не за счет энергии магнитного поля, а за счет энергии источника, поддерживающего ток в контуре постоянным. Далее в курсе общей физики будет показано, что любое изменение магнитного потока, сцепленного с проводящим контуром, сопровождается возникновением в нем эдс индукции:

.

При этом источник совершает дополнительную работу против эдс индукции, определяемую выражением

,

что совпадает с (2.33). 

Магнитная индукция В — векторная величина, характеризующая магнитное поле и определяющая силу, действующую на движущуюся заряженную частицу со стороны магнитного поля. Эта характеристика является основной характеристикой магнитного поля, так как определяет электромагнитную силу, а также ЭДС индукции в проводнике, перемещающемся в магнитном поле.
Резонансные явления в колебательном контуре Решение задач по физике примеры